SSLCertificateChainFile
でファイルを指定すれば問題なし。VertualHost 書き換える必要なかったので良かったです。次回は3月。今度はサーバー証明書だけ入れ替えれば大丈夫かな。（自動更新したいけどさくらのレンタルサーバじゃないからダメみたいです。）
2026-10-06
さくらVPSでSSL更新：Apache 2.2.15 で中間CA証明書、クロスルート証明書の設定
最近は5ヵ月毎に更新しないといけなくなったSSL（ドメイン型JPRS）ですが、これまで同様サーバー証明書を発行してもらってファイルを差し替えたところエラー！ 調べてみると2026年6月からは中間CA証明書も更新する必要があるとのことだったので公式サイトからダウンロード(DL)。今までのファイルに差し替えたところ再びエラー！う～ん、VirtualHost ファイル書き換えなきゃダメなのか～（メンドくさそう）なんて思いましたが、今回は「クロスルート証明書」も追加する必要がありました。上の公式サイトからDL、中間CA証明書ファイルの下部に追加でコピペするとOKでした！ Apacheが古いので以前同様
2026-07-14
AQUOS sense3 SHV48 から iPhone13 へ移行
7/12は父の三回忌でお墓参り。NYから一時帰国中の妹、甥っ子、姪っ子にも久しぶりに会えました。最近、スマホの機種変更で内部ストレージが減って、さらに端末による本人確認でトラブっていたので愚痴っていたところ父の iPhone があるから使えばとの話。これまでアンドロイドに慣れていたのでいきなり iPhone だと移行が面倒だと敬遠していましたが内部ストレージが 128G に増えるのはありがたい。機種は iPhone 13 で SIM ロック解除されていたのでとりあえず、初期化・データ移行することにしました。
まず、アンドロイドに「iOSに移行」アプリをインストールしてから iPhone の初期化時にアンドロイドからのデータ移行を選択。全ての項目を移行しました。20分ほどで終了。先日、アンドロイド間でデータ移行した際はアプリも壁紙も WiFi パスワードなども自動で移行出来て感動したのですが、やはりアンドロイド、iPhone 間ではアプリは半分ほどしか認識できていませんでした。ロゴがあるものも App Store からインストールする必要があり複数のアプリを再現するのが大変。ID/PW の記録を引っ張り出したり、記憶で何とかしたり。当面必要なアプリが使えるようになったのであとは iPhone のほうに eSIM を再発行してもらう必要あり。
2026-07-12
au から povo へ移行
以前からやろうと思っていましたが機種変更を機会に格安スマホ povo2.0 へ乗り換え。乗り換えには SIM ロック解除された（古すぎない）端末とクレジットカードがあれば OK。SIM ロックの解除は自分で買ったスマホでなくても IMEI（端末識別番号）が分かれば My au アプリ からオンラインで申請できました。（Webからはできませんでした。）ただし、申請後 au のメールアドレスに仮登録のメッセージが届くため au メールを再インストールする必要があり。（その後、アンインストール）
povo サイトで au からの乗り換えで申し込むと SIM カードが郵送されます。手続きは乗り換えるスマホで行うのがスムーズ。（当初PCからやろうとしましたがおかしくなりそうなので変更。）翌日 SIM カードが届きました。
2026-07-11
LINEMO 解約
３年前にオンライン面会用に用意した格安スマホ (ulefone6 & LINEMO) ですが、父が亡くなってからは、次女の遊び道具として活躍していましたが、やはり動作が不安定で再起動することが多くなり、４月になり中学生になってからは長女と同じ iphone に持ち替えたのでこちらはとうとう用済みになりました。保険として持っておこうと考えていましたが２ヶ月ほど放置していたので結局 LINEMO 解約しました。契約から解約まですべてオンラインで完結。便利な時代です。残ったスマホは捨てるのはもったいない。目覚まし時計、計算機、電灯、オフラインマップなどとして有効活用できそうなのでとりあえず取っておきます。
2026-07-10
AQUOS sense3 SHV45 から SHV48 へ移行
前回スマホ (AQUOS sense3 SHV45) に変えてから６年余り、問題なく使えていたのですが先日画面が少し浮き上がってるなーと気になってよく見てみると
接着剤が剥がれているみたいです。（バッテリー膨張？！）押しても戻ってくるのでどうするか？操作には問題なかったけどいきなり壊れたら大変なので機種変更するかな～。なんて悠長に考えていましたがよく考えると大変な事態。au のオンラインショップで sense 買うかなあと思ったところ、以前、義理の父からいらなくなった sense3 basic SHV48 を貰っていました。回線種別が同じなので SIM カードを入れ替えるだけで使えるはず！ ということで機種変更しました。参考になったサイトは
2026-06-01
ClustrMaps ガジェット削除
ネット接続情報の集計と可視化をしてくれていた ClustrMaps が最近動かないのでPC版ブログ右下のガジェットを削除しました。便利な機能だったので残念です。今後は Google Analytics で接続情報みるか～、って言っても、アクセス殆ど無いので多分見ない。
2026-02-26
理論物理学でのAI活用
2026-01-08
2025-11-10
ソリトン数１のスキルミオン解を ChatGPT に聞いたら答えが怪しかったので自力で計算してみた件
\[ Q [g] \, = \, \frac{1}{24 \pi^2} \, \int d^3 x \, \ep_{ijk} \Tr ( g^{-1} \d_i g \, g^{-1} \d_j g \, g^{-1} \d_k g \, ) \tag{1} \]
で与えられる。ただし、$g$ は $SU(2)$ 群の要素であり、$g^\dag g = 1$, $\det g = 1$ を満たす。パウリ行列を用いると $g$ は
\[ g (x) \, = \, a (x) {\bf 1} + i b_i (x) \, \si_i \tag{2} \]
とパラメータ表示できる。ここで、$a$, $b_i$ $( i=1,2,3 )$ は $\vec{x}$ の関数であり条件式
\[ a^2 + b_i^2 \, = \, 1 \tag{3} \]
を満たす。これより、$g(x)$ は写像
\[ g(x) \, : \, \mathbb{R}^3 \, \longrightarrow \, S^3 \tag{4} \]
を与えることが分かる。
３次元球面 $S^3$ のステレオ射影を用いると $a$, $b_i$ は
\[ a = \frac{1- r^2}{1+ r^2} \, , ~~~~~ b_i = \frac{2 x_i}{1 + r^2} \tag{5} \]
とパラメータ表示できる。ただし、$r^2 = x_1^2 + x_2^2 + x_3^2$ である。ステレオ射影により $S^3$ 上の配位は $\mathbb{R}^3$ 上の配位と等価なのでこのパラメータ表示は巻き数１に対応する。すなわち、式(2), (5)を(1)に代入すると $Q = 1$ が得られる（はずである）。これは良く知られている結果であるが、係数 $1/ 24 \pi^2$ が本当に正しいのだろうか。実際に手を動かしてみるとこの計算は自明でない。そこで、困ったときの ChatGPT 頼みということで、
calculate winding number for skyrmions using stereographic parametrization
calculate $Q=1$ winding number for skyrmions using stereographic parametrization
などとして聞いてみた。が、どうも回答が統一しない。何度か試しても同じだったので結局自力で計算することにした。
求めたいのは式(1)なので先ず $I_i = g^{-1} \d_i g$ を計算しよう。
\[ I_i = g^{-1} \d_i g = ( a {\bf 1} - i b_\al \si_\al ) \d_i ( a {\bf 1} + i b_\bt \si_\bt ) \tag{6} \]
ただし、$a$ と $b_\bt$ の微分はそれぞれ
\[ \begin{eqnarray} \frac{\d}{\d x_i } a &=& - \frac{4 x_i}{(1+r^2)^2} \, = \, - \frac{2b_i}{1+r^2} \tag{7} \\ \frac{\d}{\d x_i } b_\bt &=& \frac{2}{1+r^2} \left( \del_{i \bt} - \frac{2 x_i x_\bt }{1+ r^2} \right) \, = \, \frac{2}{1+r^2} \del_{i \bt} - b_i b_\bt \tag{8} \end{eqnarray} \]
と書ける。よって、
\[ \begin{eqnarray} I_i &=& ( a {\bf 1} - i b_\al \si_\al ) \left( - \frac{2 b_i}{1+r^2} {\bf 1} + \frac{i 2}{1+r^2} \si_{i} - i b_i b_\bt \si_\bt \right) \nonumber \\ &=& \frac{ 2 b_i }{ 1+ r^2 } \left( -a + 1 - \frac{1+ r^2}{2 } b_\al b_\al \right) {\bf 1} + i \si_\al \frac{2}{1+r^2} \left( a \del_{\al i} - \frac{1+r^2}{2} a b_i b_\al + b_i b_\al + \ep_{i \al \bt } b_\bt \right)\nonumber \\ &=&i \si_\al \frac{2}{1+r^2} \left( a \del_{\al i} + x_i b_\al + \ep_{i \al \bt } b_\bt \right) \nonumber \\ & \equiv & i \si_\al A_{\al i} \tag{9} \end{eqnarray} \]
となる。ただし、$\si_\al \si_\bt = \del_{\al \bt } {\bf 1} + i \ep_{\al \bt \ga} \si_\ga$ を用いた。これより、
\[ \Tr ( I_i I_j I_k ) \, = \, - i \Tr ( \si_\al \si_\bt \si_\ga ) A_{\al i} A_{\bt j} A_{\ga k} \, = \, 2 \ep_{\al \bt \ga} A_{\al i} A_{\bt j} A_{\ga k} \tag{10} \]
が分かる。ただし、$ \Tr ( \si_\al \si_\bt \si_\ga ) = i 2\ep_{\al \bt \ga} $ を用いた。$\ep_{ijk} \Tr ( I_i I_j I_k )$ は
\[ \begin{eqnarray} && \ep_{ijk} \Tr ( I_i I_j I_k ) \nonumber \\ &=& 2 \left( \frac{2}{1 + r^2 } \right)^3 \ep_{ijk} \ep_{\al \bt \ga} ( a \del_{\al i} + x_i b_\al + \ep_{i \al l } b_l ) ( a \del_{\bt j} + x_j b_\bt + \ep_{j \bt m } b_m ) ( a \del_{\ga k} + x_k b_\ga + \ep_{k \ga n } b_n ) \tag{11} \end{eqnarray} \]
と表せる。展開するとゼロでない項は
\[\begin{eqnarray} \ep_{ijk} \ep_{\al \bt \ga} a^3 \del_{\al i } \del_{\bt j} \del_{\ga k } & = & \ep_{ijk} \ep_{ijk} a^3 \, = \, 6 a^3 \tag{12} \\ \ep_{ijk} \ep_{\al \bt \ga} a^2 x_k b_\ga \del_{\al i } \del_{\bt j} & = & \ep_{ijk} \ep_{ij\ga} a^2 x_k b_\ga \, = \, 2 \del_{k \ga} a^2 x_k b_\ga \, = \, 2 a^2 \vec{x} \cdot \vec{b} \tag{13} \\ \ep_{ijk} \ep_{\al \bt \ga} a b_m b_n \del_{\al i } \ep_{j \bt m} \ep_{k \ga n} & = & \ep_{ijk} \ep_{i \bt\ga} \ep_{j \bt m} \ep_{k \ga n} a b_m b_n \, = \, - \ep_{j \bt m} \ep_{\bt j n} a b_m b_n \, = \, 2 a \vec{b} \cdot \vec{b} \tag{14} \\ \ep_{ijk} \ep_{\al \bt \ga} x_i b_\al b_m b_n \ep_{j \bt m} \ep_{k \ga n} & = & \ep_{ijk} \ep_{j \bt m} \ep_{\al \bt\ga} \ep_{k \ga n} x_i b_\al b_m b_n \, = \, \ep_{\al \bt \ga} \ep_{\bt \ga n} x_i b_\al b_i b_n \, = \, 2 \vec{x} \cdot \vec{b} \, \vec{b} \cdot \vec{b} \tag{15} \end{eqnarray} \]
などから得られるので、まとめると
\[\begin{eqnarray} \ep_{ijk} \Tr ( I_i I_j I_k ) &=& 2 \left( \frac{2}{1 + r^2 } \right)^3 \left( 6 a^3 + 2 a^2 \vec{x} \cdot \vec{b} \times 3 + 2 a \vec{b} \cdot \vec{b} \times 3 + 2 \vec{x} \cdot \vec{b} \, \vec{b} \cdot \vec{b} \times 3 \right) \nonumber \\ &=& 12 \left( \frac{2}{1 + r^2 } \right)^3 \left[ a^2 \left( a+ \frac{2r^2}{1 + r^2 } \right) + \left(\frac{2}{1+r^2 } \right)^2 r^2 \left( a+ \frac{2r^2}{1 + r^2 } \right) \right] \nonumber \\ &=& 12 \left( \frac{2}{1 + r^2 } \right)^3 \tag{16} \end{eqnarray} \]
と表せる。ただし、式(5)から明らかなように
\[\begin{eqnarray} a+ \frac{2r^2}{1 + r^2 } &=& 1 \nonumber \\ a^2 + \left(\frac{2}{1+r^2 } \right)^2 r^2 &=& \left(\frac{1}{1+r^2 } \right)^2 \left[ (1 - r^2)^2 + 4 r^2 \right] \, = \, 1 \end{eqnarray} \]
が成り立つことに注意しよう。以上より、(2), (5)で定義される $g$ をソリトン数 $Q [g]$ に代入すると確かに
\[\begin{eqnarray} Q [g] &=& \frac{1}{24 \pi^2 } \int d^3 x \, \ep_{ijk} \Tr ( I_i I_j I_k ) \, = \, \frac{1}{24 \pi^2 } \int d^3 x \, 12 \left( \frac{2}{1 + r^2 } \right)^3 \nonumber \\ &=& \frac{16}{\pi } \int \frac{r^2}{(1+ r^2 )^3 } dr \, = \, 1 \tag{17} \end{eqnarray} \]
と求まる。ただし、積分測度を $d^3 x$ から $4 \pi r^2 dr$ へ変換し
\[ \int_0^\infty \frac{r^2}{(1+ r^2 )^3 } dr \, = \, \frac{\pi}{16} \]
を用いた。
2025-10-28
ソリトン数１のサイン-ゴルドン・ソリトンの tanh 解を ChatGPT に聞いたら即解決
サイン-ゴルドン方程式
\[ \left( \frac{\d^2}{\d t^2} - \frac{\d^2}{\d x^2} \right) \phi + \la \sin \phi \, = \, 0 ~~~ (\la > 0 ) \tag{1} \]
の静的な解は
\[ \phi \, = \, 4 \arctan \left( e^{ \sqrt{\la} x } \right) \tag{2} \]
で与えられる。$\phi$ の範囲を $[ 0 , 2 \pi ]$ に指定するとこれはソリトン数 $Q =1$ のソリトン解になる。これは良く知られている結果であり、以前にこちらでも解説した。しかし、このソリトン解を $\tanh$ で書き換える場合もある。$\tanh$ の範囲 $|\tanh x | < 1$ から $\pi + \pi \tanh ( a x) $ の形になることは想像できるが係数を決めるのは大変そう。おそらく $x=0$ での傾きを一致させて求めるのだろうけど微分めんどくさいなあとためらっていました。そこで、現代の利器 chatGPT に
approximate arctan(exp(a x)) by tanh(b x)
と聞いてみると、なんと25秒！で
\[ \arctan \left( e^{ a x } \right) \, \approx \, \frac{\pi}{4} \left( 1 + \tanh \frac{2 a}{ \pi} x \right) \tag{3} \]
と答えてくれました。今更ながら、いや～スゴイ。これからもお世話になります！
2025-09-03
関数のグラフ表示は GeoGebra が便利！
ブラウザですぐに表示してくれるのでとても便利！
こんなのがあるとは知りませんでした。だいぶ前からあったようです。関数グラフと言えば gnuplot だと思っていましたが、GeoGebra なら中学生でも使えるし解析関数の理解に役立つこと間違いなし。先生方も問題作成が楽になりますね。
2024-11-02
WinEdt 11 で index 作成
\usepackage{makeidx}
\makeindex
\printindex
で作成されるはずなのになぜか更新されません。WinShell で日本語の LaTeX を作成したときは索引も更新されていたはずなのに。LaTeX を走らせると idx ファイルは更新されるのだけど ind ファイルは古いままだったので色々試してみると、idx ファイル作成後にツールバーから
TeX --> Make Index
で ind ファイルが更新されました！ そういえばそうだったか。完全に忘れていました。分かれば単純なことなのに1時間ぐらい Execution Modes などをいじって混乱してしまいました。今後は定期的にツールバーから make index しないとな。
2024-03-12
BCS理論の転移温度の計算に出てくる積分
前回のエントリーで出てきた積分
\[ \int_0^\infty \frac{\log x}{\cosh^2 x} dx = \log \frac{\pi}{4} - \ga \approx -0.81878 \]
ただし、$\ga$はオイラーの定数。これが分からなくて2、3日使ってしまいました。子供の小学校の保護者会に出席したときも気になってしまいメモする始末。結局、自力では無理だったので色々調べました。MathematicaのWebバージョンWolframAlphaが正しい数値結果を出してくれましたが、解析的に計算してくれないと納得いきません。Google Chromeで「integral from 0 to infinity log(x) sech^2 (x) dx」と検索を掛けると Math Stack Exchange がドンピシャのサイトを見つけてくれました！ Microsoft Edgeではヒットしなかったので驚きました。解法を見て、これは自力では無理だなあと納得しました。双曲線関数の積分なんて忘れていました。学部の時にやったけど使う機会がないとダメですね。当時は公式集があれば何とかかなるだろうと思っていましたが、何ともならなかったです。双曲線関数の出てくる積分についてネットで調べてみたらインド人の学生向けにいろいろな積分が解説されていて興味深かったです。今では動画で複素積分の勉強ができるみたいですね。今後、積分に詰まったらまずChromeで検索かな。
2024-01-16
MathJaxではtabularが使えない、表作成はarrayで
LaTeXのtabular機能をWeb表示することが出来なくて困っていましたが、こちらを見てすんなり解決。数式表示にバグが出ているものとばかり思っていたのでなかなか気付きませんでした。
2024-01-05
アマゾンアソシエイトの画像が表示されなくなった件
ブログで表示されていたアマゾン商品の画像が見られなくなったので調べたところ今年から画像リンクが廃止されたとのこと。（2023年11月10日付けで発表されていたらしい。）これまで本の紹介などで多用していたので困りました。どうしようもないので商品画像のURLを取得して復旧することにしました。URLがない場合はテキストリンクに変更します。参考にしたサイトはこちら。量が多いので気長にやるか～。
2023-03-24
Ask ChatGPT on something about Chern-Simons theory
> level quantization of chern-simons theory
In Chern-Simons theory, the level quantization refers to the fact that the level parameter $k$, which appears in the action of the theory, must take on integer values in order for the theory to be well-defined.
Chern-Simons theory is a topological quantum field theory that describes the behavior of certain gauge fields, such as electromagnetism, in three dimensions. The action of the theory involves a term that is proportional to the integral of the trace of a product of gauge potentials and their differentials. This term is known as the Chern-Simons term and is given by:
$S[A] = \frac{k}{4\pi} \int \Tr \left( A \wedge dA + \frac{2}{3} A \wedge A \wedge A \right) $
where $A$ is the gauge potential, $dA$ is its differential, $\wedge$ denotes the wedge product, $\Tr$ denotes the trace, and $k$ is the level parameter.
The level parameter $k$ plays an important role in the theory, as it determines the strength of the Chern-Simons term relative to other terms in the action. In particular, the Chern-Simons term is a topological term that does not depend on the metric of spacetime, and is therefore not renormalized by quantum corrections. However, the coefficient $k$ can be renormalized, and this leads to level quantization.
The level quantization arises from the fact that the path integral formulation of the theory requires that the action be well-defined. In particular, the path integral must converge, which requires that the integral of the exponential of the action be finite. This, in turn, requires that the level parameter $k$ be quantized. Specifically, the level must take on integer values in order for the theory to be well-defined.
This level quantization has important physical consequences, as it leads to the appearance of fractional statistics in certain physical systems. For example, in the fractional quantum Hall effect, electrons in a two-dimensional system are described by an effective Chern-Simons theory with a fractional value of the level parameter, which leads to the emergence of anyons with fractional statistics.
Overall, the level quantization of Chern-Simons theory is an important aspect of the theory that has implications for both mathematics and physics. It is an example of the deep connection between topology and quantum field theory, and has led to important insights into the behavior of physical systems at low temperatures and in the presence of strong magnetic fields.
> tell me about abelian chern-simons theory on the torus
Abelian Chern-Simons theory on the torus is a quantum field theory that is defined on a two-dimensional torus, which is a flat, doughnut-shaped surface. It is a special case of Abelian Chern-Simons theory, which is a three-dimensional topological field theory that describes the behavior of certain gauge fields, such as electromagnetism.
In Abelian Chern-Simons theory on the torus, the physical fields are the gauge potential $A(x,y)$ and a scalar field $\phi (x,y)$, where $(x,y)$ are the coordinates on the torus. The action for this theory takes the form:
$S[A, \phi ] = \frac{k}{4\pi} \int dxdy ( \ep^{\mu\nu\la} A_\mu \d_\nu A_\la + \phi \ep^{\mu \nu \la} \d_\mu A_\nu \d_\la \phi )$
where $\ep^{\mu \nu \la}$ is the Levi-Civita tensor in two dimensions, and $k$ is a constant known as the level of the theory.
The equations of motion for this theory are given by the Maxwell equations with an additional term due to the presence of the scalar field:
$ \d_\mu F_{\mu \nu} = k \ep^{\mu \nu \la} \d_\mu \phi \d_\la \phi$
$\d_\mu \d_\mu \phi = k \ep^{\mu \nu \la} F_{\mu\nu}$
where $F_{\mu\nu} = \d_\mu A_\nu - \d_\nu A_\mu$ is the field strength tensor.
One interesting feature of Abelian Chern-Simons theory on the torus is that it leads to the emergence of topological excitations known as magnetic flux tubes. These flux tubes are two-dimensional analogues of the anyons that arise in three dimensions, and are characterized by a topological invariant known as the magnetic flux, which is quantized in units of the level $k$.
Abelian Chern-Simons theory on the torus has applications in condensed matter physics, where it is used to describe the behavior of certain two-dimensional materials known as fractional quantum Hall systems. It is also of interest in string theory, where it arises as an effective field theory in certain compactifications of the theory.
2023-02-08
2023-02-05
uleFone Note 6P に LINEMO SIM を入れてみる２
前回の続きです。お昼前にSIMが届いたの早速作業開始。SIMだけでは電話番号がわかりませんでした。そこで新規のグーグルアカウントを電話番号なしで作成して後から追加することにしました。格安スマホ uleFone Note 6P のバックカバーを開けっぱなしにしていたので素直にSIM1と書いてある挿入口に（金色のほうが表になるように）SIMを入れて、起動させました。起動させるにはバックカバーをカチッとつけなければいけませんでした。
ところがこれではSIMを認識してくれませんでした。再び開けるのは面倒なのでそのまま新しいグーグルアカウントでセットアップ。以前にやったばかりなので問題ありませんでした。LINEのビデオ通話をメインで利用するだけなので余計なアプリは入れませんでした。Wi-Fi接続も問題なくセットアップ終了。その後、再度バックカバーを開けて今度はSIM2と書いてある挿入口に（金色のほうが裏になるように）SIMをを入れて、起動させるとLINEMOを認識してくれました！ バックカバーは一度開けてあるので再度開けるのは問題ありませんでした。
電話番号は「設定→デバイス情報→電話番号(SIMスロット２)」で確認できました。ただし、一度再起動しないと表示されませんでした。その後、LINEをインストールして新規アカウントを作成しようとしましたが認証番号を入れるところでうまくいきませんでした。
2023-02-03
uleFone Note 6P に LINEMO SIM を入れてみる１
入院中の家族とオンライン面会のためにスマホ端末が必要になったので以前興味本位で購入していた uleFone Note 6P を使うことにしました。下準備もせずにとりあえず電源ON、日本語に設定してSIMカード入れずに設定を進めました。自分のGmailアカウントで登録、家のWi-FiでLINEのインストールもできました。意外にスムーズでした。ただ、考えてみると病院のスタッフに扱ってもらう端末なので自分のグーグルアカウントを使うのはよくありません。一度、出荷時の状態にリセットしました。さらに院内のWi-Fiが使えるとは限らないので、電話番号も新たに取得する必要があります。格安スマホ(9999円)なので格安SIMを入れるのが妥当でしょう。LINEのビデオ通話しかやらない予定なのでキャンペーン中のLINEMOのSIM（ミニプラン、月額990円）にしました。対応機種ではないので使えるかどうか不安ですがやるだけやってみます。手続きはPCよりもやりやすそうなスマホで行いました。この時は自分のGmailアカウントを利用。
SIMカードの挿入口はバックカバーを開けないと出てきません。ところがこのカバーが手では全く開けられません。爪が弱いのでマイナスドライバーを使いましたがダメ。ついに缶切りまで出してきましたがノッチ部分を傷つけるだけでした。調べてみるとギターピックなどのプラスチックを使うとよいらしいのですが当然そんなもの手元にありません。プラスチックの定規を使いましたが欠けてしまいました。
2022-05-06
さくらVPSでSSL更新
何度やっても忘れているのでもしものためのメモ。一年毎更新のJPRSドメイン認証型SSLの場合について。更新手続きはこちら
「オンラインから更新」を選択。登録クレジットカード情報を確認してからオプションは
ドメイン所有権確認方法 ファイル認証
ダブルアドレスオプション 申し込まない
SSLサーバ設定代行サービス 申し込まない
とする。サーバーに変更が無いの場合は以前の鍵ファイル、CSRファイルを利用して更新申請。暫くするとsakura internet会員メニュー画面で認証ファイルが発行されるので指定のディレクトリにアップロード。この際、
＜重要＞
・コモンネーム対象先にアクセス制限（ベーシック認証、IPアドレス制限等）を
かけている場合は、SSLサーバ証明書が発行されるまで解除してください。
・証明書取得後、認証ファイルは削除されません。削除される際はお客様自身で
お願いいたします。
・認証期間は25日間です。
認証期間内にSSLサーバ証明書が発行されない場合、お申込みがキャンセルと
なります。
とのこと。.htaccess ファイルを一時的に名前を変更（例えば、.htaccess_Old01 など）とし証明書が発行されたら元に戻す。
認証ファイルが確認されたら sakura internet会員メニュー画面から証明書 server.crtをダウンロード。複数の証明書を更新する場合
server_2021.crt
server01_2021.crt
server02_2021.crt
などとして古いファイルを残しておく。新しいファイルはこれまで同様
server.crt
server01.crt
server02.crt
とすると、httpd.conf を編集する必要なし。最後に (必要であればroot権限で) httpd 再起動
service httpd restart
してサイトを確認。以上、毎年のことなので面倒くさがらず、しっかりスケジューリングしてやっと来たかという気持ちで取り組む。
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